- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。
- 紫外光(ultraviolet light)
- 准直光束(collimated beams)
- 中性密度滤光片(neutral density filters)
- 直径发散角乘积(diameter-divergence product)
- 折射率(refractive index)
- 折射(Refraction)
- 衍射极限光束(diffraction-limited beams)
- 衍射光栅(diffraction gratings)
- 谐振腔模式(resonator modes)
- 消色差光学(achromatic optics)
- 相干时间(coherence time)
- 相干(coherence)
- 透镜(lenses)
- 瞬时频率(instantaneous frequency)
- 双折射(birefringence)
- 束腰(beam waist)
- 梳状滤波器(rugate filters)
- 失真棱镜对(anamorphic prism pairs)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
- 色差(chromatic aberrations)
- 散斑(Speckle)
- 瑞利长度(Rayleigh length)
- 瑞利散射(Rayleigh scattering)
- 群速度折射率(group index)
- 群速度色散(group velocity dispersion)
- 群速度(group velocity)
- 群时延色散(group delay dispersion)
- 群时延(group delay)
- 腔(Cavities)
- 平顶光束(flat-top beams)
- 偏振片(polarizers)
- 偏振拍长(polarization beat length)
- 偏振合束(polarization beam combining)
- 模式匹配(mode matching) 定义:
- 模式(modes)
- 亮度(Brightness)
- 棱镜(prisms)
- 数值孔径(numerical aperture)
- 焦距(focal length)
- 激光辐射的偏振(polarization of laser emission)
- 激光光束(laser beams)
- 回波损耗(return loss)
- 红外光(infrared light)
- 光子(photons)
- 光学密度(optical density)
- 光学厚度(optical thickness)
- 光通量(fluence)
- 光速(velocity of light)
- 光束质量(beam quality)
- 光束发散角(beam divergence)
- 光束参量乘积(beam parameter product)
- 光束半径(beam radius)
- 光强度(optical intensity)
- 光谱仪(spectrometers)
- 光谱(optical spectrum)
- 古依相移(Gouy phase shift)
- 高斯光束(Gaussian beams)
- 高阶模式(higher-order modes)
- 分束器(beam splitters)
- 菲涅尔方程(Fresnel equations)
- 反射镜(mirrors)
- 法拉第旋光器(Faraday rotators)
- 法拉第隔离器(Faraday isolators)
- 厄米高斯模式(Hermite-Gaussian modes)
- 超光速传输(superluminal transmission)
- 插入损耗(insertion loss)
- 布儒斯特窗(Brewster windows)
- 布拉格光栅(Bragg gratings)
- 不稳定谐振腔(unstable resonators)
- 波数(wavenumber)
- 波矢(wave vector)
- 波片(waveplates)
- 薄膜偏振片(thin-film polarizers)
- 傍轴近似(paraxial approximation)
- Sellmeier公式(Sellmeier formula)
- Kramers-Kronig关系(Kramers–Kronig relations)
- ABCD矩阵(ABCD matrix)
- 色散(dispersion)
- 色散(chromatic dispersion)
发散角很小的激光光束。
准直光束是指具有很小光束发散角,因此光束半径在一定传播距离后不会发生显著变化的光束(通常为激光光束)。最简单也最常见的情形是高斯光束,这表示瑞利长度比设想的传播距离长。
例如,一束1064 nm的光束,束腰处的光束半径为1 mm,其瑞利长度在空气中约为3 m,因此在普通实验室的装置中都可以实现准直。由于瑞利长度与束腰半径的平方成正比,因此大的束腰半径更利于光束长距离的传播。
对于光束质量非理想化的光束,瑞利长度会减小,其减小的程度由M2因子决定。因此相对于理想情况,若要实现光束的准直,束腰半径需要更大。
通过透镜或者曲面镜可以很方便的将发散光束变成准直光束,只需选择合适的焦距或者曲率半径使得原先弯曲的波前变平即可。
(透镜处或者曲面镜处的光束半径应该足够大来得到比较小的发散角。)通过调整透镜或者曲面镜在光束方向上的位置可以消除残余的发散。
采用Shack-Hartmann传感器或者特定的干涉仪可以测量光束自由空间中传播一段距离内的光束半径变化,从而可以检验光束是否准直。
光纤光学中,通常会采用光纤准直器。适用于裸光纤和需要连接起来的光纤,也就是需要与光纤连接器连接起来的光纤。
准直光束在通常实验中是非常有用、,因为其光束半径在传播过程基本保持不变,因此不需要任何额外的光学器件就可以在实验中很方便的变化各个光学器件之间的距离,并且也不会使光束半径变大。
大多数固体激光器的输出光束本身就是准直的,一个平面的输出耦合器可以得到波前为平面的输出,而且束腰半径也会足够大从而避免过大的发散角。
然而对于激光二极管,其输出光束的发散程度很大,因此通常都需要采用准直器件(至少是一个快轴准直器,可以大幅的减少快轴方向的发散度)。
而对与光纤输出的光,采用一个简单的光学透镜就可以得到准直光束,当然如果利用非球面透镜还可以提高光束质量,特别是对于大数值孔径的单模光纤情况。