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普通光学激光光学材料光测量光放大光脉冲光通信光谐振腔
光纤光学及波导光学设备及器件非线性光学量子光学物理基础波动和噪声研究方法
普通光学
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
激光
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光学材料
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光测量
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光放大
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光脉冲
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光通信
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光谐振腔
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光纤光学及波导
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
光学设备及器件
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
非线性光学
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
量子光学
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
物理基础
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
波动和噪声
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
研究方法
定义：
在活性掺杂光纤中考虑吸收和放大过程后的光谱数据。
 
为了表征采用稀土掺杂光纤的光纤放大器的性质，通常需要采用Giles参数。它包含两个与波长相关的量：在激光活性离子都处于基态时光纤的吸收系数 α(λ) 和离子都处于上能级时光纤的增益因子g*(λ) （*表示完全被激发的光纤）。 

Giles参数与激光跃迁的跃迁截面还有光纤模式的交叠系数 Γ(λ)直接相关： 
 
 
得到这个方程时，我们假设了掺杂浓度在某个区域内常数，而区域外则是0。但是，这也可以适用于掺杂浓度曲线很平滑的情况。 

得到这个方程同样也假设了只考虑某一波长范围内的激光跃迁对增益或者损耗的贡献。光纤的寄生背景损耗（吸收和散射）是单独考虑的。另外也要考虑激发态吸收产生的附加效应。 
 
                 
图1：掺铒光纤的Giles参数。 
实际中，得到确切的掺杂浓度ndop，交叠系数Γ(λ) 和光纤的跃迁截面是比较困难的。但是，可以通过测量吸收和增益直接得到Giles系数（采用增益得到的一个困难就是，在很多时候激光活性离子没有全部被激发）。这样放大器模型可以直接基于Giles参数，而不是此阿勇一些不能准确得到值的参数如， ndop, Γ(λ), σabs(λ) 和 σem(λ)。

 
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